Studopediya

КАТЕГОРИЯ:


Астрономия- (809) Биология- (7483) Биотехнологии- (1457) Военное дело- (14632) Высокие технологии- (1363) География- (913) Геология- (1438) Государство- (451) Демография- (1065) Дом- (47672) Журналистика и СМИ- (912) Изобретательство- (14524) Иностранные языки- (4268) Информатика- (17799) Искусство- (1338) История- (13644) Компьютеры- (11121) Косметика- (55) Кулинария- (373) Культура- (8427) Лингвистика- (374) Литература- (1642) Маркетинг- (23702) Математика- (16968) Машиностроение- (1700) Медицина- (12668) Менеджмент- (24684) Механика- (15423) Науковедение- (506) Образование- (11852) Охрана труда- (3308) Педагогика- (5571) Полиграфия- (1312) Политика- (7869) Право- (5454) Приборостроение- (1369) Программирование- (2801) Производство- (97182) Промышленность- (8706) Психология- (18388) Религия- (3217) Связь- (10668) Сельское хозяйство- (299) Социология- (6455) Спорт- (42831) Строительство- (4793) Торговля- (5050) Транспорт- (2929) Туризм- (1568) Физика- (3942) Философия- (17015) Финансы- (26596) Химия- (22929) Экология- (12095) Экономика- (9961) Электроника- (8441) Электротехника- (4623) Энергетика- (12629) Юриспруденция- (1492) Ядерная техника- (1748) Arhitektura- (3434) Astronomiya- (809) Biologiya- (7483) Biotehnologii- (1457) Военни бизнесмен (14632) Висока technologies- (1363) Geografiya- (913) Geologiya- (1438) на държавата (451) Demografiya- ( 1065) Къща- (47672) журналистика и смирен (912) Izobretatelstvo- (14524) външен >(4268) Informatika- (17799) Iskusstvo- (1338) историята е (13644) Компютри- (11,121) Kosmetika- (55) Kulinariya- (373) културата е (8427) Lingvistika- (374) Literatura- (1642) маркетинг-(23702) математиците на (16968) Механична инженерно (1700) медицина-(12668) Management- (24684) Mehanika- (15423) Naukovedenie- (506) образователна (11852) truda- сигурност (3308) Pedagogika- (5571) Poligrafiya- (1312) Politika- (7869) Лево- (5454) Priborostroenie- (1369) Programmirovanie- (2801) производствено (97 182 ) индустрия- (8706) Psihologiya- (18388) Religiya- (3217) Svyaz (10668) Agriculture- (299) Sotsiologiya- (6455) на (42831) спортист строително (4793) Torgovlya- (5050) транспорт ( 2929) Turizm- (1568) физик (3942) Filosofiya- (17015) Finansy- (26596) химия (22929) Ekologiya- (12095) Ekonomika- (9961) Electronics- (8441) Elektrotehnika- (4623) Мощност инженерно ( 12629) Yurisprudentsiya- (1492) ядрена technics- (1748)

преход Electron дупки




Силови преходи

Електрически преход в полупроводникови се нарича граничния слой между двата региона, физическите характеристики на които имат значителни физически различия.

Следните видове електрически преходи:

§ електрон-дупка, или р-н-преход - на прехода между двете полупроводникови региони, които имат различен тип проводимост;

§ преходи между двете области, ако един от тях е метална, полупроводници и други р или n-тип (преходен метал - полупроводник);

§ преходи между две области с един тип проводимост, концентрация примес различна стойност;

§ преходи между два полупроводникови материали с различна Bandgap (heterojunctions).

Заетостта на редица полупроводникови прибори (диоди, транзистори, тиристори и др ..) се основава на явленията, протичащи в контакта между полупроводници с различни видове проводимост.

Границата между двете области на полупроводниковата единичен кристал, една от които има проводимост от тип р, а другият - от вида на п се нарича преход електрон-дупка. Концентрациите на превозвачи мнозинство заряд в р и п региони могат да бъдат равни или съществено се различават. P-N възел, в който концентрацията на дупки и електрони е практически равна на N стр N N, се нарича симетрична. Ако концентрацията на носителите на мнозинство заряда са различни (N стр >> N N и N р << N N) и се различават в 100 ... 1000, че тези преходи се наричат асиметрични.

Асиметрични р-н кръстовища се използват по-широко, отколкото на симетрични, така че ние трябва отсега нататък помисли само тях.

Помислете за един единствен кристал полупроводникови (фиг. 1.12), което, от една страна, въведена акцепторен примес, допринася за

проводимост тип р, и от друга страна, примес на донора се въвежда чрез който възникна тип проводимост п. Всяка мобилна положителен заряд носители в Р (отвор), съответстващ отрицателно заредени йони акцептор примес, но фиксирани, разположен в решетка сайт кристал, и регион N всяка свободна електронна отговаря положително зареден йон донор онечистване, което цялата единичния кристал е електронеутрален.

Безплатни носители на електрически заряди под действието на градиента концентрация започне да се движи от места с висока концентрация на области с по-ниска концентрация. По този начин, ще отвори дифундират от р регион на п и електрони, напротив, от региона на N стр. Той е насочен към друг движат електрически заряди образува дифузия ток р-N възел. Но веднага след като дупката в района на р Отиди н, той е заобиколен от електрони, които са основните носители на електрически заряди в п. Поради това е вероятно, че всеки свободен електрон ще запълни ниво, и ще се случи рекомбинация явление, в резултат на което няма да има дупки или електрони, и остават електрически неутрални атоми на полупроводника. Но ако сте имали положителен електрически заряд на всяка дупка компенсира с отрицателен заряд йони акцепторен примес в Р, и заряда на електрона - положителния заряд на примеса на йон донор в N, след това след рекомбинацията на дупки и електрони електрически заряди фиксирани примесни йони, които са довели до тази дупка и електрона, останала не се компенсира. А не преди всичко компенсирани такси на примесни йони се проявяват в близост до интерфейса (фиг. 1.13), където един слой от космически такси, разделени от тесен процеп , Между тези такси, електрическо поле с интензитет на E, който се нарича поле на потенциална бариера, и потенциалната разлика на границата между двете зони, което води до областта, наречена контакт потенциална разлика
Това електрическо поле започва да оперира на мобилните оператори на електрически заряди. По този начин, дупките в P - основни носители навлизат в областта на действие на тази зона, то изпитват от спиране, отблъскващо действие и се движат по линиите на тази област ще бъдат изтласкани дълбоко в област стр. По същия начин, електрони от региона на N, влизат в сферата на действие на потенциал зона бариера, те ще бъдат изтласкани дълбоко в поле N. По този начин, в тесни граници , Който има поле на потенциална бариера, слой, където има практически няма свободни носители на електрически заряди, и следователно има висока устойчивост. Този така наречен бариерен слой.



Ако в р регион близо до интерфейса по някакъв начин ще бъде свободен електрон са малцинствените превозвачи за този регион, е от електрическото поле потенциал бариера ще изпитате ускоряване ефект, при който електронът се изхвърля чрез интерфейса на п, където това ще бъде основният носител. По същия начин, ако в п ще бъде малцинство превозвач - дупката, след това под влиянието на потенциалната бариера на областта ще бъдат прехвърлени към р, където тя ще бъде основният превозвач. Движението на малцинствата превозвачи през р-н кръстовище под въздействието на електрическо поле предизвиква потенциален компонент бариера на дрейф ток.

При липса на външно електрическо поле е динамично равновесие между основния поток и малцинствените носители на електрически заряди. Това е между дифузията и отклонение настоящите компоненти на р-N възел, тъй като тези компоненти са насочени един към друг.

Потенциал диаграма р-N възел, показан на фиг. 1.13, с нулев потенциал за капацитет, получена в областите на интерфейса. Контакт потенциална разлика в интерфейса образува потенциал бариера с височина , Графиката показва потенциална бариера за електрони поради дифузия, които искат да се движат от дясно на ляво (от района на п към п). Ако положителен потенциал до забавяне, е възможно да се получи изображение на потенциалната бариера за дупки разсейващи от ляво на дясно (площ на стр до п).

При отсъствие на външно електрично поле и при условие динамично равновесие върху кристала полупроводници се определи единен ниво Fermi и за двата региона на проводимост.

Въпреки това, тъй като р-тип полупроводникови на нивото на Ферми

изместен към тавана на валентната зона И полупроводници п-тип -

до дъното на групата на проводимост , Тогава ширина р-н кръстовище (. Фигура 1.14) диаграма на енергийните ленти е извита и формира бариера потенциал:

(1.13)

където -energy бариера, която трябва да бъде преодоляна в областта на електрони N, така че той може да отиде до р, или подобно на дупки в Р, така че тя може да отиде до п.

Височината на потенциалната бариера зависи от концентрацията на примесите, тъй като той се променя с промяната на нивото на Ферми измества от midgap на горната или долната му граница.

1.7.2. Клапанният собственост р-п-преход

P-н кръстовище, има свойството да променят своето електрическо съпротивление в зависимост от посоката на тока, протичащ през него. Това свойство се нарича безчетков, и устройството имате този имот се нарича електрически клапан.

Помислете за р-н възел, който е свързан към външно захранване Uvn напрежение полярност на посочено на фиг. 1.15 "+" в областта на р-тип, "-" за региона на N-тип. Тази връзка се нарича директна смяна на р-н кръстовище (или напред-предубедени р-н-кръстовище). След това електрическо поле E вътр външен източник е насочено към потенциалната бариера на напрегнатост на полето Е и следователно ще намали силата на получените E Рез:

E ВЕИ = д - E вътр (1.14).

Това, от своя страна, да се намали височината на потенциалната бариера и увеличаване на броя на мнозинството носители разсейващи чрез интерфейса към съседна област, които образуват т.нар постоянен ток р-N връзката. В същото време, поради намаляването на спирането, в противен действие на потенциал бариера на областта в основната среда, ширината на защитната обвивка намалява ( '< ) И, следователно, неговото съпротивление намалява.

Тъй като външен напрежение р-н съединителни напред ток се увеличава. Големите превозвачи след прехвърлянето на интерфейса са второстепенни към друга област на полупроводника и рови над него, рекомбинират с основни токоносители в областта. Но докато външен източник на ток през кръстовище се поддържа чрез непрекъснато приток на електрони от външната верига към домейн п и ги остави от р-регион на външна верига, като по този начин възстановяване концентрацията на дупка в р-региона.

Въвеждането на носители на заряд чрез р-н кръстовище с намаляване на височината на потенциалната бариера в района на полупроводници, където малцинствата превозвачи се нарича инжекция такса носител.

При протичане на постоянен ток от р-тип област Р в района на п е инжектиран отвор и електрон на областта в дупката - електрон.

Леен слой на относително ниско съпротивление се нарича емитер; слой, който се среща в инжектирането на малцинствените носители за него, - основата.

Фиг. 1.16 показва енергийна група диаграмата съответния да предаде пристрастия р-н кръстовище.

Ако р-N възел за да се свърже външен източник с обратна полярност "-" в областта на р-тип, "+" в региона на N-тип. (Фигура 1.17), връзката се нарича обратна включване р-N-връзка (или обратното отклонение от р-п-възел).

В този случай, на електричното поле E вътр този източник ще бъде насочена в същата посока като електрическа сила на полето Е на потенциалната бариера; височина на потенциалните увеличения бариера и дифузия ток на мажоритарни носители става почти нула. Поради засилването на спирането, отблъскващата действието на общото електрическо поле на главния такса превозвачи ширината на защитната обвивка увеличения ( > ), И неговата устойчивост увеличава драстично.

Сега, по отношение на р-н кръстовище ще изтече много малък ток поради umklapp общо електрическо поле в интерфейса, основните превозвачи, които възникват под влиянието на различни йонизиращи фактори, главно топлинна природата. Process размяна на малцинствата превозвачи се нарича екстракция. Този ток се нарича дрифт природата и обратен ток-п-р кръстовище.

Фиг. 1.18 показва енергия лента схема, съответстваща на обратната пристрастия р-N - преход.

Изводи:

1. P-N възел формира на границата на р - и N-тип региони, създадени в единичен кристал полупроводника.

2. В резултат на дифузия в р-N възел електрическо поле - потенциална пречка за изравняване на концентрацията на мнозинството носители в съседните зони.

3. При липса на външно напрежение U HV в р-н кръстовището на динамично равновесие: на дифузия ток става равна на най-голямото отклонение ток, образовани малцинствените превозвачи, в резултат на ток през р-н кръстовище става нула.

4. Когато напред пристрастия р-н кръстовище потенциал бариерата е спусната и след настъпване на прехода сравнително голяма дифузия ток.

5. Когато обратната пристрастия р-н кръстовище потенциал бариера се издига, за дифузия ток се намалява до нула и след прехода възниква малки по размер дрейф ток. Това показва, че р-N възел има еднопосочен проводимост. Тази функция се използва широко за коригиране променливи токове.

6. Ширината на р-н възел зависи от: концентрацията на примеси в р - и п домени, знака и големината на приложеното напрежение U вътр. Чрез увеличаване на ширината на концентрация примес р-н съединителни намалява и обратно. С увеличаване на ширината на напрежението на р-н съединителни понижения. Чрез увеличаване на ширината на обратно напрежение р-N съединителни увеличава.

1.7.3. Характеристиките на ток-напрежение на р-н-отиват

характеристика на ток напрежение на р-N възел - е зависимостта на тока през р-N връзката на приложеното напрежение към него. Тя се изчислява на предположението, че електрическото поле на изчерпване слой не е налице, т.е. Всички напрежение се прилага към р-N възел. Общият ток през р-N възел е сумата от четири условия:

(1.15)

където електрон ток дрифт;

дупка текущата дрифт;

- Electron дифузия ток;

дупка дифузия ток; концентрацията на електрони инжектират в р - област;

концентрацията на дупки инжектира в N - област.

В този случай малцинство носител плътност н P0 и р n0 на зависи от примес концентрация N р и N N, както следва:

, ,

където п I, стр I - собствена концентрация на носители на заряд (без примеси), електрони и дупки, съответно.

Скоростта на разпространение на носители на заряд υ п, р диференциал може да се предотврати в близост до техния дрейф скорост υ N, P, и т.н. в слаба електрическо поле при малки отклонения от условията за равновесие. В този случай, условията за равновесие на следните уравнения са изпълнени:

ф р разл = υ р др = υ р, υ н разл = υ н Ал = υ п.

След експресията (1.15) може да се запише като:

(1.16).

обратен ток може да бъде изразена както следва:

,

където D N, P - коефициент на дифузия на електрони и дупки;

L N, P - дифузия дължина на дупки или електрони. Тъй като параметрите D N, P, стр n0, п P0, L N, P = зависи от температурата, след обратен ток често се споменава като термичен шок.

Когато напрежението на външния източник (U вътр> 0) експоненциалното план в (1.16) се увеличава бързо, което води до бързо повишаване на напред ток, който, както вече бе споменато, се определя основно от компонент на дифузия.

Когато обратно напрежение от външен източник

( ) Експоненциалното план е много по-малка от текущия и р-N връзката е почти равна на обратен ток , Определя основно дрейф компонент. Формата на тази зависимост е показана на Фиг. 1.19. Първият квадрант съответства на частта от преки клонове на характеристиките на ток-напрежение, а третият квадрант - обратната отрасъла. С увеличаване на постоянен ток напрежение р-N възел в посока напред се увеличава относително бавно и след това бързо покачване част на предните настоящите започва, което води до допълнително загряване на структурата на полупроводници. Ако количеството на генерираната топлина е в този случай да надвишава броя на топлина се отстранява от чипа на полупроводникови естествено или чрез

специални охлаждащи устройства, могат да се появят там в полупроводниковата структура необратими промени до момента на унищожаването на кристалната решетка. Следователно, постоянен ток р-N възел трябва да се ограничават до безопасно ниво, което да предотврати прегряването на структурата на полупроводници. За да направите това, използвайте ограничаване съпротивата свързан последователно с р-н възел.

С увеличаване на обратно напрежение прилага към р-N възел, обратен ток варира само леко, като отклонение ток компонент, който е широко разпространен в обратно включване, зависи главно от температурата на кристала, и увеличаването на обратно напрежение води само до увеличаване на скоростта на малцинство носител отклонение без промените количеството. Тази ситуация ще продължи, докато стойността на обратно напрежение, при която започва интензивно обратен ток растеж - т.нар разпределение на р-п-възел.

1.7.4. Видове повреди р-п-преход

Там са обратими и необратими разбивка. Обратими разбивка - разбивка, след което р-н възел остава годно за експлоатация. Необратими разбивка води до разрушаване на структурата на полупроводници.

Има четири вида разбивка: лавина, тунели, термични и повърхностни. разбивките лавината и тунела ще се обединят под името - електрическа повреда, която е обратима. За да се включи необратимо топлинна и повърхностно.

Avalanche разбивка е типични полупроводници, със значителна дебелина на р-н кръстовище образувано от леко легирани полупроводници. Ширината на изчерпване слой е много по-дълго дифузия дължина на носителите. Разбивката възниква под влияние на силно електрическо поле интензитет E (8 ... 12) , .В Avalanche разбивка главната роля принадлежи на носителя на малцинство, образуван от действието на топлината в р-н възел.

Тези превозвачи с опит от електрическото поле на р-н кръстовище ускоряване ефект и започват да се движат бързо по подобие на това поле. При определяне на силата на малцинствените носители в средното свободен пътя на дължина L (фиг. 1.20) може да ускори до скорост, че тяхната кинетична енергия не може да бъде достатъчно, така че при следващото сблъсък с полупроводникови атом, към него йонизиране, т.е. "Нокаутира" един от неговите валентен електрон, и го хвърлят в зоната проводимост, образувайки едновременно няколко "електрон - дупка". Получената медиите също ще бъде ускорен в електрично поле, се сблъскват с други неутрални атоми, а процесът по този начин ще растат като лавина. В същото време има рязко увеличение на обратния ток при съществено постоянно обратно напрежение.

Параметърът характеризиращи разбивка лавина е лавина умножение фактор на M, определя като броят на актовете на лавина умножение в силно електрическо поле. Големината на обратен ток след лавина умножение ще бъде равен на:

,

(1.17)

където - Първоначално ток; U - приложено напрежение; U п - лавина разбивка напрежение; N - фактор от 3 до Ge, Si 5.

Тунел повреда настъпва много тънък р-N възел, което е възможно с много висока концентрация на примеси N 10 19 cm -3 когато ширината на прехода става малък (около 0.01 микрона) и за малки стойности на обратно напрежение (няколко волта), когато има голяма градиент електрическо поле. Високата стойност на електрическото поле, засягащи решетъчни атоми, повишава енергията на електроните валентните и води до "изтичане" на тунела чрез "фините" енергийна бариера (фиг. 1.21) на валентност групата от р-тип региони в проводимост N-област. И "просмукване" без промяна на енергията на таксата превозвачи. За разбивка на тунела също се характеризира с рязко увеличение на обратния ток при съществено постоянно обратно напрежение.

Ако обратният ток при двата вида електрически разбивка не надвишава максималната стойност, при която се извършва преход

отопление и унищожаване на кристалната структура на полупроводника, те са обратими и могат да се възпроизвежда многократно.

Тя се нарича топлинна разбивка на р-n-преход поради нарастващия брой на носители с повишаване на температурата на кристала. С увеличаването на обратно напрежение и ток се увеличава топлинната мощност освобождава р-N възел, и по този начин температурата на кристалната структура. Топлината активизира вибрации от кристалните атомите и отслабена облигации валентните електрони с тях, повишава тяхната вероятност за преминаване към проводимата зона и формирането на допълнителни чифта превозвачи "електрон - дупка". Ако електрическата енергия в р-н възел надвишава максималната стойност, процесни termogeneratsii лавинни увеличава, кристалът е необратимо преобразуване на структурата и р-н възел е унищожен.

За да се предотврати, трябва да бъдат изпълнени топлинния условия

(1.18)

където - Максимално допустимата мощност разсейване р-н кръстовището.

Surface проба. Разпределението на електрическото поле в р-н възел може значително да се промени на таксите, са на разположение на повърхността на полупроводниковия. Зарядът на повърхността може да се увеличи или намали дебелината на прехода, в резултат на разпределение на преходния повърхност може да се появи при напрегнатост на по-малко от тези, необходими за възникването на повреда в насипно състояние полупроводника. Това явление се нарича дъга. Важна роля в случай на повреда на повърхността играе диелектрични свойства на среда, граничещи с по повърхността на полупроводниковия. За да се намали вероятността от дъга специално защитно покритие се нанася с висока диелектрична константа.

1.7.5. Капацитетът на р-N възел

Промените във външната напрежението на р-N възел води до промяна в ширината на изчерпване слой и съответно, натрупаната в него електрически заряд (Това се дължи на промяната в инжектираните носители на заряд до концентрация възел). Изхождайки от това р-N възел държи като кондензатор чийто капацитет се определя като съотношението на промяната в натрупаните р-N връзката на заряд за определяне на промяната прилага външно напрежение.

Има бариера (или зареждане) и дифузия капацитет на р-н кръстовище.

капацитет бариера съответства obratnovklyuchennomu р-N възел, който се счита за нормално кондензатор, където плочите са границите на изчерпване слой и изчерпване слой е несъвършен диелектрик с повишена диелектрични загуби

(1.19)

където относителната проницаемост на полупроводникови материали; - Диелектрична константа ( ); S - площ на р-н кръстовище; - Ширината на обеднен слой.

Увеличенията на бариера на капацитета с района на р-н кръстовище на полупроводници и диелектрична константа и ширината намалява obedёnnogo слой. В зависимост от областта на преход с бар може да бъде от няколко до стотици PF.

Отличителна черта на капацитет бариера е, че тя е нелинейна капацитет. С увеличаване на обратно напрежение преход ширина увеличава и капацитет намалява с Bar. Зависимостта на С Бар = F (U мод) показва графика на фиг. 1.22. Както може да се види, под влиянието на капацитет С U бар проби варира няколко пъти.

Diffusion капацитет характеризира натрупването на мобилни носители на заряд в Н - и региони р-тип в директен напрежението в кръстовището. Тя съществува само в постоянно напрежение, когато таксата превозвачи дифузни (инжектира) в голямо количество през потенциалната бариера и сниши, че не е рекомбинират натрупват в п - и р-област. За всяка стойност на напрежението съответства на някои стойности на двата противоположни заряди + Q и -Q раз раз натрупани в Н - и региони р-тип поради дифузията на носители през прехода. Капацитет C разл е съотношението на разходите за потенциална разлика:

(1.20)

С увеличаването на U AVE постоянен ток се увеличава по-бързо от предлагането, като ток-напрежение характеристика за постоянен ток е нелинейна вид, така Q диференциални се увеличава по-бързо от U и т.н. С повишената разлика.

Капацитетът на дифузия на бариерата много повече, но не можете да го използвате, защото тя е преместен малко пряка съпротива р-н кръстовище. Числени оценки на капацитета на дифузия показват, че стойността му отива до няколко microfarads единици.

Така, р-N възел може да се използва като променлив капацитет кондензатор,

управлявана величина и следа от приложеното напрежение.

1.7.6. Свържи «метал - полупроводник"

В съвременните полупроводникови устройства, в допълнение към контакти с р-н кръстовище използват контактите, "метал -. Полупроводникови"

Свържи «метал - полупроводник" се появява на мястото на контакт между полупроводниковия чип N - или р-тип проводимост на метали. Настъпваща на едно и също работно време процеси се определя от отношението на метална електрон и от полупроводника , Под функцията електрон работа, за да се разбере необходимо да се движат електрони от нивото на Ферми за енергийното ниво на свободен електрон енергия. Колкото по-малка функцията работа е, толкова повече електрони могат да излизат от тялото.

В резултат на разпространението на електрони и преразпределение на такси счупен електрически неутралитет в непосредствена близост до зоните на интерфейса, има контакт електрическо поле и контакт потенциална разлика на:

, (1.21)

Слоят на преход, в който има контакт електрическото поле в контакт "тип semicon- ductor метал" се нарича Шотки кръстовище, след немския учен W. Шотки, който за първи път получи основни математически отношения за електрическите характеристики на такива преходи.

Свържете се с електрическото поле при кръстовището на Шотки се концентрира на практика в полупроводника, тъй като концентрацията на носители на заряд в метала е много по-голяма от концентрацията на носители на заряд в полупроводник. Преразпределението на електрони в метала се среща в много тънък слой, сравнима с interatomic разстояние.

В зависимост от вида на проводимост на полупроводници и съотношението на изходните работи в кристала може да възникнат изчерпани, или обърнати обогатен слой на електрически носители

налози.

1. < , N-тип полупроводници (фиг. 1.23, а). В този случай, ще надделее мажоритарни носители (електрони) на метала на електрон добив (М) в полупроводник, така полупроводниковата слой натрупани близо до интерфейса, и този слой се обогатява, т.е. като повишена електронна плътност. Устойчивостта на този слой ще бъде малък, за всяка полярност на приложеното напрежение, и следователно, такава промяна не разполага с ректификация имот. Тя се нарича още омично кръстовище.

2. < , Р-тип полупроводникови (фиг. 1.23, б). В този случай, електроните ще доминират на изхода от полупроводника в метала, а също така и в граничния слой регион формира обогатени мажоритарни носители (дупки), които имат ниско съпротивление. Този преход също има коригиращ имот.

3. , N-тип полупроводници (фиг. 1.24, а). При тези условия, електроните ще се движат главно от полупроводника към метала и полупроводникови слоя в граничната зона се формира, обеднелите мажоритарни превозвачи и има много съпротива. Това създава относително висок потенциал бариера, чиято височина е по същество зависи от полярността на приложеното напрежение. ако , Е възможно да се образува инверсия слой (р-тип). Този контакт е с изправителна имот.

4. , Р-тип полупроводникови (фиг. 1.24, б). Свържи се формира при такива условия има ректификация имот, като предишната.

Отличителна черта на контакт "метал - полупроводник" е, че за разлика от конвенционалните р-н кръстовище е височината на потенциалната бариера за електроните и дупките са различни. В резултат на тези контакти може да се noninjecting, т.е. при определени условия когато един прав ток тече през кръстовището в района на полупроводници не са инжектирани малцинствените превозвачи, което е много важно за висока честота и импулсни полупроводникови устройства.





; Дата: 04.06.2015; ; Прегледи: 692; Нарушаването на авторските права? ;


Ние ценим Вашето мнение! Беше ли полезна публикуван материал? Да | не



ТЪРСЕНЕ:


Вижте също:



zdes-stroika.ru - Studopediya (2013 - 2017) на година. Тя не е автор на материали, и дава на студентите с безплатно образование и използва! Най-новото допълнение , Al IP: 66.102.9.22
Page генерирана за: 0.065 сек.