Studopediya

КАТЕГОРИЯ:


Астрономия- (809) Биология- (7483) Биотехнологии- (1457) Военное дело- (14632) Высокие технологии- (1363) География- (913) Геология- (1438) Государство- (451) Демография- (1065) Дом- (47672) Журналистика и СМИ- (912) Изобретательство- (14524) Иностранные языки- (4268) Информатика- (17799) Искусство- (1338) История- (13644) Компьютеры- (11121) Косметика- (55) Кулинария- (373) Культура- (8427) Лингвистика- (374) Литература- (1642) Маркетинг- (23702) Математика- (16968) Машиностроение- (1700) Медицина- (12668) Менеджмент- (24684) Механика- (15423) Науковедение- (506) Образование- (11852) Охрана труда- (3308) Педагогика- (5571) Полиграфия- (1312) Политика- (7869) Право- (5454) Приборостроение- (1369) Программирование- (2801) Производство- (97182) Промышленность- (8706) Психология- (18388) Религия- (3217) Связь- (10668) Сельское хозяйство- (299) Социология- (6455) Спорт- (42831) Строительство- (4793) Торговля- (5050) Транспорт- (2929) Туризм- (1568) Физика- (3942) Философия- (17015) Финансы- (26596) Химия- (22929) Экология- (12095) Экономика- (9961) Электроника- (8441) Электротехника- (4623) Энергетика- (12629) Юриспруденция- (1492) Ядерная техника- (1748) Arhitektura- (3434) Astronomiya- (809) Biologiya- (7483) Biotehnologii- (1457) Военни бизнесмен (14632) Висока technologies- (1363) Geografiya- (913) Geologiya- (1438) на държавата (451) Demografiya- ( 1065) Къща- (47672) журналистика и смирен (912) Izobretatelstvo- (14524) външен >(4268) Informatika- (17799) Iskusstvo- (1338) историята е (13644) Компютри- (11,121) Kosmetika- (55) Kulinariya- (373) културата е (8427) Lingvistika- (374) Literatura- (1642) маркетинг-(23702) математиците на (16968) Механична инженерно (1700) медицина-(12668) Management- (24684) Mehanika- (15423) Naukovedenie- (506) образователна (11852) truda- сигурност (3308) Pedagogika- (5571) Poligrafiya- (1312) Politika- (7869) Лево- (5454) Priborostroenie- (1369) Programmirovanie- (2801) производствено (97 182 ) индустрия- (8706) Psihologiya- (18388) Religiya- (3217) Svyaz (10668) Agriculture- (299) Sotsiologiya- (6455) на (42831) спортист строително (4793) Torgovlya- (5050) транспорт ( 2929) Turizm- (1568) физик (3942) Filosofiya- (17015) Finansy- (26596) химия (22929) Ekologiya- (12095) Ekonomika- (9961) Electronics- (8441) Elektrotehnika- (4623) Мощност инженерно ( 12629) Yurisprudentsiya- (1492) ядрена technics- (1748)

Видове проводимост на полупроводници




Необходимо условие за рязко намаляване на съпротивлението на полупроводника с въвеждането на примеси се противопоставя валентност примеси атоми на валентността на основните атоми на кристала.

Проводимостта на полупроводници с примеси присъствие на примес нарича проводимост. Има два вида на примес на проводимост - електрони и дупки.

Electronic провеждане се проявява, когато германий кристал с тетравалентни атоми въведена Пентавалентните атоми (например, арсен атоми, както).

Фигура 1.13.3. арсен атом в решетка германий. N-тип полупроводници

Фиг. 1.13.3 показва петвалентен арсен атом в капан в кристална сайт германий решетка. Четирите валентен електрон на атом на арсен, включени в образуването на ковалентни връзки с четири съседни атоми германий. Петият валентен електрон The оказа ненужно; той лесно се отделя от арсен атом и се освобождава. Atom губи електрон се превръща в положителен йон се намира в мястото на решетка. Смес от атоми, които имат валентност по-висока от валентността на атомите на сърцевината на полупроводникови кристали, наречен донор примес. В резултат на нейната администрация в кристала се появява значителен брой свободни електрони. Това води до рязко намаляване на съпротивлението на полупроводника - в хиляди или дори милиони пъти. В съпротивление на проводника с високо съдържание на примеси може да бъде близо до съпротивление на метален проводник.

В кристала на германий, легирани с арсен е, електрони и дупки са отговорни за тяхната собствена проводимост на кристала. Но основната вида на свободните носители на зареждане се електрони са разкъсани от атоми на арсен. Този кристал н н >> п р. Това се нарича електронна проводимост и полупроводници като електронна проводимост се нарича N-тип полупроводници.

Фигура 1.13.4. индий германий атом в решетката. P-тип полупроводници

Проводимостта на дупка се получава, когато кристал германий се въвежда тривалентни атома (например, индий атома, IN). Фиг. 1.13.4 показва индий атом, че чрез техните валентни електрони създаде ковалентни връзки само с три съседни германиеви атоми. Във връзка с образуването на четвъртия атом на германий в индий атом не електрон. Това липсва електрон може да бъде заловен от индий атом ковалентна връзка съседни германиеви атоми. В този случай индий атом, се превръща в отрицателен йон се намира в мястото на решетка и свободно място в ковалентно свързване на съседни атоми. Онечиствания атоми, които могат да улавят електроните, наречен акцептор примес. В резултат на въвеждането на тези примеси акцептор в кристал е счупен набор от ковалентни връзки се образуват и свободни работни места (дупки). Тези места могат да скачат електрони от съседните ковалентни връзки, което води до хаотични скитащи дупки в кристала.



В присъствието на акцептор примес значително намалява съпротивлението на полупроводника поради появата на голям брой свободни отвори. Концентрацията на дупки в един полупроводник с акцепторен примес е значително по-висока от концентрацията на електрони, които са възникнали в резултат на механизма на самостоятелно проводимост полупроводникови: п р >> н п. Проводимостта на този тип се нарича отвор проводимост. примес р-тип полупроводник се нарича р-тип полупроводници. Основните превозвачи безплатно в полупроводници р-тип са дупки.

Трябва да се подчертае, че проводимостта на отвора е причинен от движението на реле места от един атом на друг германий електрони, които носят ковалентна връзка.

За полупроводници п - и р-тип закона на Ом се извършва през определени интервали и сегашните сили стреса върху състоянието на постоянството на концентрацията на свободните носители на зареждане.

Полупроводникови материали са твърдо кристална структура и неговото съпротивление (R = 10 ... 10 10 -4 ома? Cm) заемат междинна област между проводниците на електрическия ток (R = 10 ... 10 -6 -4 ома? Cm) и диелектрик (R = на 10 октомври ... 10 16 ома? см). При производството на полупроводникови прибори и интегрални схеми са най-широко използвани, германий, силиций и галиев арсенид. Чрез полупроводници включва селен, телур, някои оксиди, карбиди и сулфиди.

Характерна собственост на полупроводници е силна промяна в съпротивление под влияние на електрическо поле, облъчване с леки или йонизирани частици, както и въвеждане на примеси в полупроводника или отопление. Ако нагревателен проводник съпротивителни увеличава, полупроводници и диелектрици - намалява. Тя показва различен характер на проводимостта на споменатите материали.

За да се изясни същността на проводимост на полупроводници смятат определено количество идеална кристална решетка на германий с строго организирана подредба на атоми в решетката - елементът на група IV на периодичната система на елементите на Менделеев. Фиг. 1.1 и насипен кристал на германий решетка, елементарната геометрична фигура, която е Tetrahedron, представени под формата на плоска матрица. По време на образуването на германий атоми са разположени в кристал сайтове решетка и са свързани с други атоми чрез четири валентните електрони. Двойни линии между решетка точки представляват условно ковалентна връзка между всяка двойка електрони, принадлежащи към две различни атоми.

Електронната структура на (а) и енергията ленти (б) кристал германий нелегиран

, (1.2)

където Nn и Np - ефективна плътност на състояния, съответно, в групата на проводимост и валентност лента; EF - на нивото на Ферми, която се определя като ниво на мощност, вероятността за окупация е равна на половината на електрона; к = 1,38 10-23 J / K - Болцман постоянна ?; T - абсолютна температура, К.

Увеличаването уравнение (1.1) и (1.2), като се вземе предвид факта, че ефективната маса на отвора е приблизително равна на масата на електрона, в която Nn »Np = N, получаваме

, (1.3)

Тъй като термодинамично равновесие концентрацията на електрони в проводимост на полупроводникови нелегиран Ni е концентрацията на дупки в валентност групата на PI, уравнение (1.3), ние откриваме

, (1.4)
,

Следователно, концентрацията на носители на заряд е по-голяма, толкова по-висока температура и по-малкия Bandgap. При същите условия (Ni = пи) от (1.1) и (1.2), ние откриваме

, (1.5)

По този начин, на нивото на Ферми в окис без прибавки полупроводници при всяка температура се намира в средата на забранената зона.

Под действието на топлинна енергия електрони в зона на проводимост, както и една дупка в валентната зона, изпълнява произволен топлинна движение. Този процес може да улови проводимост електроните на дупките за валентност лента. Този процес на изчезване електрон-дупка двойки нарича рекомбинация. Броят на рекомбинация е пропорционално на концентрацията на носители на заряд.

Ако се приложи към външната електрическа областта на кристал, движението на електрони и дупки става фокус. По този начин, при температура над абсолютната нула кристал придобива способността да провежда електрически ток. Неговата проводимост е по-голяма от силата на генериране процес електрон-дупка двойки и се определя от движението на двата вида носители електрони и дупки. Общият проводимостта се дава от

, (1.6)

където р н и р р - на заряда на електрона и дупката; м п и т р - мобилност на електрони и дупки, съответно.

Това се нарича вътрешна проводимост, и окис без прибавки полупроводници - полупроводници с присъщата или полупроводници като аз (аз индекс във формули 1.4-1.6 характеризира със съответните стойности на присъщата на полупроводници). En проводимост обикновено е ниска. Освен това, както и електронна проводимост отвор, причинени от движението на електрони в само един полупроводник. Въпреки това, на първо място се движат електроните на енергийните нива на проводимата зона в посока, обратна на посоката на електрическото поле. Във втория случай, електрони валентност лента се движат, за да попълнят свободните нива на енергия (дупки) в посока, обратна на движението на дупки.

Ако кристал германий, за да добавите примес елемент III или V от периодичната таблица на групата е полупроводник нарича примес. Онечиствания полупроводници проявяват значително по-висока проводимост в сравнение с вътрешен полупроводников.

При навлизане в предварително пречистена германий петвалентен примес елемент (например, арсен) примесни атоми заместват в кристалната решетка на германиеви атоми. Този четири валентен електрон на арсен атоми, съединени с четири електрони съседни германиеви атоми, за създаване на система на ковалентни връзки, както и петата електрона е излишно. Нивото на енергията на примес ED крие в забранената зона близо до дъното на проводимата зона. Следователно, дори при стайна температура, излишните електрони придобиват енергия, равна на енергията на много малкия им се дължи на примеси атоми (D D E = E дг) и се движи в диапазон от проводимост.

По този начин, в решетъчни сайтове германий кристални заети от примесни атоми, на положително заредени йони се образуват, и се премества в по-голямата част на излишните електрони с енергии на проводимата зона.

Ако освободените електрони са близки до техните йони, микро-обем, като цяло, е електрически неутрална. В грижите на електрони от микро-обем в последното изображение на положителен пространство заряд. От D E D D E <<, броя на електроните, които преминават под влиянието на топлина или друга форма на енергия в проводимата зона от нива на примеси, много по-висок от броя на

електрони преминават в проводимост от валентната зона, участващи в генерирането на електрон-дупка двойки. Следователно, броят на електрони в кристалната при вземане Пентавалентните примеси надвишава броя на дупки. Такава полупроводникови има предимно електрони на проводимост, или п-тип проводимост (N-тип semicon- ductor) и примес способен дари електрони, се нарича донор. На основните превозвачи в полупроводника от п-тип са електрони, а второстепенните - дупки.

Когато добавите кристал на германий примеси на група елементи III (например, индий), индий атоми са заместени в кристалната решетка на германиеви атоми. Въпреки това, в този случай, придобиването на ковалентни връзки на един електрон липсва, тъй като индий атоми имат само три валентните електрони (фиг. 1.1, а). Тъй като нивото на индий примес E и се крие в забранената зона близо до валентната зона, достатъчно е много ниска енергийна D E = D и E - E V << D E (например, поради топлината на околната среда), така че електрони от по-горните нива на валентната зона премества в нивото на примеси, образувайки липсващата връзка. В резултат на енергийните нива на допълнителен места (отвори) са оформени в валентната зона и индий атоми се превръщат в отрицателни йони. Следователно, броят на отвори в полупроводника, като тривалентен примес надвишава броя на електрони. Това полупроводникови има тип р-тип проводимост или р (р-тип semicon- ductor). Примес, въвеждането на който предизвиква образуването на отвори в валентната зона, наречена акцептор. В един полупроводник р-тип мажоритарни превозвачи са дупки, и неосновни - електрони.

PN възел (п - отрицателен - отрицателна, д, р - положително - положително дупка), или електрон-дупка кръстовище - област от пространството на кръстопътя на две полупроводници, р и п-тип, в която преходът от един вид проводимост на друг , PN-кръстовище е в основата на полупроводникови диоди, транзистори и други електронни компоненти с нелинейна ток-напрежение диаграма harakteristikoy.Energeticheskaya PN кръстопът. а) състоянието на равновесие б) когато заявлението напред напрежение с) Когато се прилага обратно напрежение

Билети 44


Магнитното поле, условията за неговото съществуване. Действието на магнитното поле на електрически заряд и експерименти потвърждават, че това действие. Магнитна индукция.

През 1820 г. датският физик Оерстед открива, че магнитната игла се завърта чрез преминаване на електрически ток през проводник, разположен около него (фиг. 27). През същата година, френски физик Ампер установено, че два проводника, разположени паралелно, взаимно привличане опит, когато ток тече през тях в една посока, и отблъскването ако теченията текат в противоположни посоки (фиг. 28). Феноменът на взаимодействие на токове ампера наречен електродинамични взаимодействие. Магнитното взаимодействието между движещи се електрически заряди, според идеите на теорията на къси разстояния се обяснява по следния начин: просто се движат електрически заряд създава в околното магнитното поле. Магнитното поле - специален вид материя, която се проявява в пространството около всяко от електрическото поле се редуват.

От съвременна гледна точка, в природата съществува набор от две полета - електрически и магнитни - електромагнитно поле, това е специален вид материя, т.е., съществува обективно, независимо от нашето съзнание ... Магнитното поле, генерирано от един променлив електрически винаги, и обратно, винаги променливо магнитно поле генерира електрически променлив





поле. На електрическото поле, най-общо казано, може да се разглежда отделно от магнитните, като неговите частици са носители - електрони и протони. не съществува Магнитното поле без електрически, тъй като няма магнитно поле носител. Около проводник с ток магнитно поле съществува, и тя се генерира от променливо електрическо поле на заредени частици, които се движат в един проводник.

Магнитното поле е силово поле. характеристика сила на магнитното поле се нарича магнитната индукция (В). Магнитна индукция - вектор физична величина, равна на максималната сила, упражнявана от магнитното поле на единица ток елемент. B = F / IL Един текущия елемент - дължина проводник на 1 м и ампераж в него 1 А. Единицата за измерване на магнитната индукция е Tesla. 1 T = 1 N / A • м. Магнитната индукция се генерира винаги в равнина, на 90 ° спрямо електрическото поле. Около проводник с ток магнитно поле съществува и в равнината, перпендикулярна на проводника.

Магнитното поле е полето за завихряне. За графични магнитните силови линии са въведени полета или индукционни линии - линии са тези, в които всяка точка на вектора на магнитната индукция, насочена тангенциално. Посоката на силовите линии е правилото

свределче. Ако Свределче завинтва на посоката на тока, посоката на въртене на дръжката подравнява с посоката на линиите на полето. Линии на магнитната индукция с постоянен ток проводници са концентрични кръгове, разположени в равнина, перпендикулярна на проводника (фиг. 29).



Как да се създаде усилвател за текущата балансова проводник поставен в магнитно поле, а сила. Силата, упражнена от магнитното поле на тоководещия проводник е пряко пропорционална на тока, дължината на проводника в магнитно поле, перпендикулярно компонент на вектора на магнитната индукция. Това е текстът на закона на Ампер, който е написан, както следва: Fa = ILV грях един. Посоката на силата Ампер се определя от правилото на лявата ръка. Ако лявата страна е разположен така, че четири пръста, показващи посоката на тока перпендикулярна компонент на магнитната индукция (В = B грях а) включени в страна, след това се наведе при 90 ° палец показва посоката на силата ампера (фиг. 30).



Магнитна индукция - векторна величина, която е характерна за силата на магнитното поле (неговото влияние върху заредена частица) в дадена точка от пространството. Това показва, че силата, с която магнитното поле действа на заряд се движи с висока скорост.

По-конкретно - е вектор, така че силата на Лоренц, упражняван от магнитното поле [1] на таксата се движи със скорост, равна

където е посочено от наклонен кръст вектор продукт, α - ъгълът между скоростта и магнитната индукция (посоката на вектора, перпендикулярна на тях двамата и режисиран от правило).

Също така, магнитната индукция може да се определи [2], съотношението на максималния въртящ момент на механични сили, действащи върху рамката с ток поставя в единна поле, продукт на текущата сила в рамките на своята област.

Това е основна характеристика на основния магнитното поле, подобно на вектора на електрическото поле.

магнитното поле индукция на GHS система се измерва в Гаус (G), в системата SI - в Тесла (Т)

1 T = 10 4 G

Магнитометри се използват за измерване на магнитна индукция teslametrami повикване.

Bilet45

Проводниците могат да бъдат дадени форма, в която се оказва по-ясно естеството на магнитното поле в отделните региони на веригата, през които протича ток. Ние използваме магнитното поле на магнита на подкова или електромагнит, и веригата с ток ново съобщение, така че само един прав участък е в силна поле, и секциите на останалата верига, притежавани от тези части на пространството, където напрегнатостта на полето е изключително малка и влиянието на терена в тези сайтове верига може да бъде доста незначителен (фиг. 233). Почти една верига аб раздел направо е под значителен поле, така че наблюдаваните сили са силите, с които магнитното поле действа на линейния ток. Чрез промяна на посоката на ток в проводник АБ (например, чрез ключ) и промяна на посоката на магнитното поле (например, включване на магнита), е възможно да се изследва по посока на качеството сила (фиг. 234). Тези експерименти показват, че проводникът аб отби надясно или наляво (фиг. 233), или има тенденция да се движи нагоре или надолу (фиг. 234 и б). Накрая се оказва, че прекалено мързеливи, за да действа върху проводник, когато токът тече успоредно на посоката на полето (фиг. 234, буква в). Извършване на различни експерименти от този вид, можем да направим следния Общият извод.

Фиг. 234. На обръщане на посоката се променя посоката на сила F: тоководещи проводник, който се изтласква на магнитното поле (а) започва да се изтегля в нея (б). Ако посоката на тока е успоредна на линиите на магнитното поле, той не влияе на тоководещия проводник (в)


Посоката на сила F, с които магнитното поле действа на прав проводник, носещ ток I, винаги перпендикулярно на проводник и на посоката на магнитната индукция Б. проводници, разположени по протежение на линиите на магнитното поле, полето не е валиден.

Когато този ток I, и индукция B насочена сила F, както е показано на фиг. 235. За паметта на тази взаимна договореност удобно да се използва правилото на лявата ръка (фиг. 236). Ако поставите лявата си ръка, така че разперени пръсти сочат посоката на настоящите и линиите на магнитното поле се забиха в дланта, а след това на пенсиониран палеца показва посоката на силата, действаща на проводника.

Фиг. 235. Различни случаи на взаимна договореност на магнитната индукция B и текущата I: F - сила действа по тоководещи проводници


Ако посоката на магнитната индукция на определен ъгъл с посоката на ток I, за да се определи силата на полето е необходимо разширяване на магнитната индукция на тока в два компонента: B║, успоредна на ток, и В ^, перпендикулярна на нея (Фигура 237.). Само последният и прави силата на полето, и във връзка с това е необходимо да се приложи правилото на лявата ръка.

Ако изпълните силата на F измервателен модул, с помощта на показанията на тежести или динамометър (фиг. 234, а и б), може да се определи, че тази сила е пропорционално на текущата сила, магнитната индукция, а дължината на проводника аб. Това съотношение е известно като закон на Ампер. Разбира се, такива експерименти могат да бъдат проверени само много грубо.

Въпреки това, да ги използвате, за да се изчисли на силите, действащи върху сложните проводници в различни случаи и сравняване на резултатите за изчисляване, с опит, можете да се провери валидността на този закон.

Фиг. 236. Правило на лявата ръка

Фиг. 237. Разширяването на магнитната индукция на два компонента: B║, успоредна на ток, и В ^, перпендикулярна на нея

Ако магнитната индукция е B, на ток е I, дължината на прав тоководещи проводник е л и ъгълът между B и проводника с ток I е равна й, право на Ампер се изразява под формата на текущото съотношение, ако е на диригента: а) се намира в магнитното равнина меридиан, а настоящите потоци от север на юг; б) ако проводникът е перпендикулярна на равнината на магнитния меридиан, а настоящите потоци от запад на изток?

Фиг. 238. За да се упражнява 133.1

закон на Ампер - закона на взаимодействие на електрически ток. За първи път е инсталирана Андре-Мари Ампер през 1820 DC. От закона на Ампер, от това следва, че паралелните проводници с електрически токове, които текат в една и съща посока привличане един към друг, и в обратното - отблъснати. закон на Ампер също се нарича законът, който определя силата, с която магнитното поле действа върху малък участък от проводник. Изразът за силата, с която магнитното поле действа върху елемента с ток проводник на обемна плътност в магнитна индукция поле в Международната система единици (SI) има формата:

,

Ако токът протича през тънък проводник, където - "дължина елемент" диригент - вектор модул равен и съвпадаща с посоката на тока. Тогава предходната уравнение може да бъде пренаписана, както следва:

Силата, с която магнитното поле действа върху елемента с ток проводник в магнитно поле, е директно пропорционална на тока в проводника и вектор продукта от дължината на проводник елемент за магнитна индукция:


посока сила се определя от правилото за изчисляване на вектор продукт, който е лесен за запомняне, използвайки правилото на лявата ръка.

Ампер модул мощност може да се намери по формулата:

където - ъгълът между векторите на магнитната индукция и ток.

Силата когато максималния ток проводник елемент е перпендикулярна на линията на магнитна индукция ():

Помислете веригата с ток, образуван от стационарни жици и ги движи подвижен мост с дължина L (фиг. 2.17). Тази схема е във външна еднакво магнитно поле, перпендикулярно на равнината на цикъла. Когато посоката на тока показано I, векторът с една и съща посока.

Фиг. 2.17

В текущия елемент I (движимо тел) дължина L действа Ампер сила насочено към правото:

Нека л проводник се движи успоредно на себе си на разстояние г х. Тази работа се извършва:

По този начин,

, (2.9.1)

Работата, извършена от един проводник движещ се е числено равна на произведението на тока и поток, тази груба ориентация.

Формулата остава вярно, ако проводникът се движи всяка форма на всеки ъгъл на линиите на магнитната индукция.

Ние извлече израз за изместването на затворен контур с ток в магнитно поле.

Помислете правоъгълен контур с ток 1-2-3-4-1 (фиг. 2.18). Магнитното поле е перпендикулярна на контура на нашия равнина. Магнитния поток проникваща веригата е нормално да контура така.

Фиг. 2.18

Преместете този път успоредно на себе си в нова позиция 1'-2'-3'-4'-1. Магнитното поле може като цяло да бъде нехомогенни и новата линия е проникнато от магнитния поток.

Golf 4-3-2'-1 '4, разположен между старата и новата линия е с резба поток.

Пълна работа по линия се движи в магнитно поле е равна на алгебричната сума на извършената работа в преместване на всяка от четирите страни на линия:

където са равни на нула, защото Тези страни не пресичат на магнитния поток, когато си движение (контур нулева зона).

,

1-2 тел намалява потока (), но се движи срещу силите на магнитното поле.

,

След цялостното функциониране на веригата за движение

или

, (2.9.2)

тук - промяна на магнитния поток съединявани с веригата.

Работата, извършена от движещи затворен контур с ток в магнитно поле, е продукт на промяна текущата стойност на магнитния поток, съчетан с тази верига.

Основно работата на безкрайно изместване рамка в магнитно поле може да се намери по формулата

, (2.9.5)

Уравнения (2.9.1) и (2.9.5) са идентични на външен вид, но физически смисъл на количество г F е различно.

Уравнение (2.9.5), ние получени за най-простия случай, остава вярно на контура на всяка форма във всеки магнитно поле. Освен това, ако пътеката е фиксирана, но варира, промяна на магнитния поток във веригата от количество DF, магнитното поле прави същото работата

Билети 46





; Дата: 04.01.2014; ; Прегледи: 711; Нарушаването на авторските права? ;


Ние ценим Вашето мнение! Беше ли полезна публикуван материал? Да | не



ТЪРСЕНЕ:


Вижте също:

  1. Входни и взаимно проводни клонове
  2. Semiconductor изправителна контакт на полупроводникови диоди и транзистори
  3. Зависимостта на проводимост на свръхпроводимост.
  4. закона на Ом за раздел хомогенна верига. Устойчивостта на проводниците. Концепцията на свръхпроводимостта.
  5. Светене полупроводникови устройства.
  6. Лекция 2. полупроводникови материали. Физически процеси. Включването на кръстовище PN. Основните параметри на диоди.
  7. Механизмът на електропроводимостта на електролити. Зависимостта на проводимост на температура. Електролиза. закон на Фарадей.
  8. Полупроводници. Собствена и примес на проводимост на полупроводници. Полупроводници.
  9. Полупроводникови лазери.
  10. Полупроводници
  11. Концепцията на теорията на групата на твърдите частици. Разделянето на енергийните нива и образователни области. Мощност метъл група, полупроводници и изолатори.




zdes-stroika.ru - Studopediya (2013 - 2017) на година. Тя не е автор на материали, и дава на студентите с безплатно образование и използва! Най-новото допълнение , Al IP: 66.102.9.22
Page генерирана за: 0.055 сек.